Делал для отчета МОН. К сожалению, сюда можно скопировать только без верхних и нижних индексов.
• Получены результаты по измерению многочастичных корреляций (кумулянтов) для заряженных частиц в p-Pb столкновениях при √sNN = 5.02 ТэВ и Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ. Сравнение корреляционной функции c2{2} для диапазона разницы псевдобыстроты |Δη| > 1.4 в p-Pb и Pb-Pb столкновениях приведено на рисунке 1 [1].
• Получены результаты по измерению размера системы в момент вымораживания с помощью трехпионных корреляций в pp, p-Pb и Pb-Pb столкновениях при энергиях БАК. Трехпионная корреляционная функция представлена на рисунке 2 [2].
• Получены результаты по измерению флуктуаций от события к событию среднего поперечного импульса заряженных частиц, рожденных в pp столкновениях при √s = 0.9, 2.76 и 7 ТэВ и Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ [3]. Относительная динамическая флуктуация √Cm/M (pT)m, нормированная на
• Получены результаты по измерению инвариантных выходов нейтральных пи-мезонов в области центральных быстрот в диапазоне поперечных импульсов 0.6 < pT < 12 ГэВ/с в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ [4]. На рисунке 4 представлен фактор ядерной модификации RAA, показывающий подавление выход нейтральных пи-мезонов в центральных, полу-центральных и периферических Pb-Pb столкновениях.
• Получены результаты по измерению выходов заряженных пионов, каонов и протонов при высоких поперечных импульсах в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ. На рисунке 5 представлен фактор ядерной модификации RAA для pT < 20 ГэВ/с [5].
• Получены результаты по измерению выхода ϒ(1S) в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ, проведенные в области передних быстрот (2.5 < y < 4) и вплоть до нулевого поперечного импульса с помощью канала распада μ+μ- [6]. Наблюдается (см. рисунок 6) сильное подавление выхода ϒ(1S) по сравнению с pp столкновениями, составляющее 0.30 ± 0.05 (стат.) ± 0.04 (сист.) для центральности 0-90% [6].
• Получены результаты по измерению выхода очарованных мезонов D0, D+ и D*+ по отношению к плоскости реакции в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ [7]. Фактор ядерной модификации RAA для D0-мезонов в зависимости от направления в или вне плоскости реакции представлен на рисунке 7.
• Получены результаты по измерению выхода J/ψ от в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ. На рисунке 8 показана зависимость фактора ядерной модификации RAA J/ψ от центральности в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ, измеренная для центральных и передних быстрот [8].
• Получены результаты по измерению спектра струй в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ. Фактор ядерной модификации RCP для заряженных струй показан на рисунке 9 [9].
• Корреляции, вызванные квантовыми статистическими эффектами, чувствительны к пространственно-временному расширению и динамике источников рождения частиц в столкновениях тяжелых ионов. Кроме того, такие корреляции могут быть использованы для поиска наличия когерентной составляющей пионного выхода. Двух- и трехчастичные корреляции частиц одного и разных знаков измерены при низких относительных импульсах для оценки когерентной доли заряженных пионов в Pb-Pb столкновениях при sNN = 2.76 ТэВ на БАК в эксперименте ALICE. Истинно трехпионные квантово-статистические корреляции (рисунок 10) оказываются подавленными по отношению к двухпионным корреляциям (рисунок 11) в предположении полностью хаотического испускания пионов. Подавление уменьшается с импульсом триплета. Наблюдаемое подавление при низких импульсах триплета может соответствовать когерентной доле испускания заряженных пионов, равной 23% ±8% [10].
• Коллаборацией ALICE представлены измерения инклюзивного поперечного сечения рождения электронов из полулептонных распадов прелестных адронов с быстротой |y| < 0.8 и поперечным импульсом 1 < pT < 10 ГэВ/с в pp столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ. Электроны, рожденные не в полуэлектронных распадах прелестных адронов, исключались с помощью прицельного параметра соответствующих треков. Поперечное сечение рождения электронов от распадов прелестных адронов сравнивалось с результатами, полученными с помощью альтернативного метода, где рассматривается распределение углов между электронами от распадов частиц с тяжелыми ароматами и заряженными адронами. Предсказания пертурбативной КХД согласуются с измеренными поперечными сечениями в пределах экспериментальных и теоретических погрешностей (см. рисунок 12) [11].
• Получены результаты по измерению инклюзивного сечения рождения J/ψ, ψ(2S), ϒ(1S), ϒ(2S) в pp столкновениях при √sNN = 7 ТэВ [12]. На рисунке 13 показаны инклюзивные сечения рождения J/ψ и ϒ(1S) в сравнении с модельными расчетами.
• В 2013 году на БАК проводились сеансы столкновений p+Pb и Pb+p при энергии √sNN = 5.02 ТэВ. Сканы Ван-дер-Меера проводились в обеих конфигурациях сталкивающихся пучков, и было измерено поперечное сечение в обоих случаях с помощью регистрации частиц в детекторах T0 и V0, покрывающих быстротный диапазон 4.6 < η < 4.9, -3.3 < η < -3.0 и 2.8 < η < 5.1, -3.7 < η < -1.7, соответственно (см. рисунок 14). Измеренное наблюдаемое сечение используется для расчетов интегральной светимости протон-свинцовых и свинец-протонных данных [13].
• Получены результаты по измерению распределения поперечных импульсов первичных заряженных частиц в области центральных быстрот в столкновениях p-Pb с триггером минимального взаимодействия при √sNN = 5.02 ТэВ (рисунок 15) [14].
• Получены результаты по измерению инклюзивного рождения J/ψ в столкновениях p-Pb при sNN = 5.02 ТэВ. На рисунке 16 показан фактор ядерной модификации RpPb для этого процесса [15].
• Опубликован TDR для модернизации Внутренней трековой системы (ITS) [16].
• Опубликован подробный обзор работы детектора ALICE за прошлые годы [17].
Рисунки:
Рисунок 1 – Сравнение корреляционной функции c2{2} для диапазона разницы псевдобыстроты |Δη| > 1.4 в p-Pb и Pb-Pb столкновениях [1].
Рисунок 2 – Трехпионная корреляционная функция в зависимости от Q3 для 0.16 < KT,3 < 0.3 ГэВ/с в pp, p-Pb и Pb-Pb столкновениях по сравнению с расчетами в генераторах PYTHIA, DPMJET и HIJING. Сверху показаны триплеты одного заряда, снизу - для смешанных зарядов [2].
Рисунок 3 – Относительная динамическая флуктуация √Cm/M (pT)m, нормированная на
Рисунок 4 – Фактор ядерной модификации RAA нейтральных пи-мезонов в трех классах центральности (0-5%, 20-40%, 60-80%) в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ.
Рисунок 5 – Фактор ядерной модификации RAA как функция pT для различных частиц и классов центральности [5].
Рисунок 6 – Фактор ядерной модификации RAA инклюзивного выхода ϒ(1S) как функция среднего числа нуклонов-участников. Результаты, полученные ALICE [6], соответстввуют быстротному диапазону 2.5 < y < 4 и показаны вместе с результатами CMS при |y| < 2.4.
Рисунок 7 – Фактор ядерной модификации RAA D0-мезонов при центральности 30-50% для двух 90-градусных интервалов по азимутальному углу с центрами в направлении в плоскости реакции и поперек плоскости реакции [7].
Рисунок 8 – Зависимость фактора ядерной модификации RAA J/ψ от центральности в Pb-Pb столкновениях при √sNN = 2.76 ТэВ, измеренная для центральных и передних быстрот [8].
Рисунок 9 – Фактор ядерной модификации RCP для заряженных струй с лидирующей частицей pTtrack > 5 ГэВ/c для R = 0.2 (слева) и R = 0.3 (справа) для различных центральностей [9].
Рисунок 10 – Корреляционная функция C2 для пи-мезонов одного заряда (красные символы) и разного заряда (синие символы) для центральности 0-5% (слева) и 45-50% (справа) [10].
Рисунок 11 – Корреляционная функция C3 для 0.16
Рисунок 12 – (а) – Дифференциальное инклюзивное сечение электронов из распадов прелестных адронов. Пунктирными линиями показаны неопределенности в расчетах в моделях FONLL, kT-факторизации и GM-VFNS. (b)-(d) – Отношения измеренных данных и модельных расчетов [11].
Рисунок 13 – Дифференциальное инклюзивное сечение рождения J/ψ (слева) и ϒ(1S) (справа) как функция y в сравнении с расчетами CSM в лидирующем порядке [12].
Рисунок 14 – Поперечные сечения процессов в T0 и V0, измеренные в первом скане для p-Pb (слева) и Pb-p (справа) столкновений как функция произведения интенсивностей сталкивающихся банчей [13].
Рисунок 15 – pT спектр первичных заряженных частиц в области центральных быстрот в столкновениях p-Pb с триггером минимального взаимодействия при √sNN = 5.02 ТэВ для различных быстротных диапазонов. Снизу показано отношение спектров в двух быстротных диапазонах [14].
Рисунок 16 – Фактор ядерной модификации RpPb для инклюзивного рождения J/ψ в столкновениях p-Pb при √sNN = 5.02 ТэВ [15].
Список литературы:
1. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Phys. Rev. C 90 (2014) 054901
2. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Phys. Lett. B 739 (2014) 139-151
3. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Eur. Phys. J. C (2014) 74-3077
4. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Eur. Phys. J. C (2014) 74-3108
5. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), PLB 736 (2014) 196-207
6. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Phys. Lett. B 738 (2014) 361-372
7. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Phys. Rev. C 90 (2014) 034904
8. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Phys. Lett. B 734 (2014) 314-327
9. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), JHEP03(2014)013
10. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Phys. Rev. C 89 (2014) 024911
11. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), PLB 738 (2014) 97-108
12. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Eur. Phys. J. C 74 (2014) 2974
13. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), JINST 9 (2014) 1100
14. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Eur. Phys. J. C 74 (2014) 3054
15. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), JHEP 02 (2014) 073
16. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), J. Phys. G. 41 (2014) 087002
17. B. Abelev et al. (ALICE Collaboration), Int. J. Mod. Phys. A 29 (2014) 1430044
